20:51, 6 spalio 2016 versija taisyti Homobot (aptarimas \| indėlis) Botai 420 315 keitimai S Automatinis santrumpų taisymas. ← Prieš tai darytas keitimas		18:10, 12 lapkričio 2016 versija taisyti anuliuoti Homobot (aptarimas \| indėlis) Botai 420 315 keitimai S Automatizuotas brūkšnių taisymas. Kitas pakeitimas →
Eilutė 51: Be galo mažos masės <math>dm</math> GL elemento potencinė energija homogeniniame gravitaciniame lauke: : <math>dE = g\, y\, dm,</math><p align="right">(2)</p> čia <math>g</math> —– laisvojo kritimo pagreitis <math>(g\approx 9,81 \frac{m}{s^2} )</math>, <math>y=y(x)</math> —– GL elementщ aukštis virš “žemės”(lygio, kuriame potencinė energija laikoma lygi nuliui). Jei grandinė vienalytė, tai : <math>dm = \rho\, S\, dl,</math><p align="right">(3)</p> čia <math>\rho</math> —– GL tankis, <math>S</math>—– skerspjuvio plotas, <math>dl=\sqrt{(1+y_x^2 )} dx</math> —– GL elemento ilgis. Visos GL potencinė energija yra Eilutė 61: :<math>\frac {\partial F}{\partial y}-\frac{d}{dx}\frac {\partial F}{\partial y_{x}}=0,</math><p align="right">(5)</p> čia <math>F=F(y,y_{x})</math>—– energijos funkcionalo (4) tankis. Įstatę į ~~Oilerio—Lagranžo~~Oilerio–Lagranžo lygtį (5) funkcionalo tankį (4), gausime antros eilės paprastą netiesinę dif. lygtį, kurią išsprendę, gausime funkciją <math>y(x)</math>—– GL formą. Galima padaryti truputi paprasčiau, jei pastebėti, kad funkcionalas (4) nepriklauso nuo nepriklausomojo kintamojo <math>x</math> išreikštoje formoje. Tai reiškia, kad tokiam funkcionalui dydis

Grandininė linija: Skirtumas tarp puslapio versijų