Doplerio efektas: Skirtumas tarp puslapio versijų

1 605 pridėti baitai ,  prieš 13 metų
matematinė reiškinio analizė
(matematinė reiškinio analizė)
Šios dvi lygtys yra apytikslės, tačiau pirmos eilės tikslumu gerai aprašo Doplerio nagrinėtus atvejus - kai šaltinio judėjimo greitis mažas bangų sklidimo greičio atžvilgiu, o atstumas tarp šaltinio ir stebėtojo yra daug didesnis, nei nagrinėjamų bangų ilgis.
 
== Analizė ==
Svarbu suvokti, kad pats šaltinio skleidžiamų bangų dažnis nekinta. pakinta tik stebimas '''bangos ilgis''', tuo pačiu ir fiksuojamas dažnis. Kitaip sakant, bangos greitis išlieka pastovus, kintant bangos ilgiui, taigi, pasikeičia ir dažnis.
Jei judantis šaltinis terpėje skleidžia bangas, kurių tikrasis dažnis yra ''f''<sub>0</sub>, terpės atžvilgiu parimęs stebėtojas stebi dažnio ''f'' bangas:
 
:<math>f = f_0 \left ( \frac {v}{v + v_{s,r}} \right )</math> ką galima išreikšti kaip: <math>f = f_0 \left (1 - \frac {v_{s,r}}{v+v_{s,r}} \right )</math>
 
kur ''v'' yra bangų greitis terpėje, o ''v''<sub>s, r</sub> šaltinio greitis terpės atžvilgiu (neigiamas šaltiniui artėjant prie stebėtojo, teigiamas jam tolstant).
Palyginti lėtai judančiam šaltiniui, ''v''<sub>s, r</sub> yra mažas, palyginus su ''v'' ir lygtį apytiksliai galima užrašyti kaip:
:<math>f = f_0 \left (1 - \frac {v_{s,r}}{v} \right )</math>
 
Analogiškai, kai juda stebėtojas, o šaltinis laikomas parimusiu, stebimasis dažnis išreiškiamas taip
( ''v''<sub>o</sub> - stebėtojo greitis):
 
:<math>f = f_0 \left (1 - \frac {v_0}{v} \right )</math>
 
''v''<sub>o</sub> yra teigiamas, stebėtojui tolstant nuo šaltinio, ir atvirkščiai.
 
Pirmasis Doplerio efekto analizę [[šviesos| šviesa]] bangoms pritaikė Fizo. Iš tikrųjų šviesos (ir visų elektromagnetinių) bangų sklidimui nereikia terpės, todėl, norint teisingai suprasti Doplerio efektą elektromagnetinėms bangoms, reikia naudotis [[Specialiąja reliatyvumo teorija| Specialioji reliatyvumo teorija]].
 
== Doplerio reiškinys astronomijoje ==
100

pakeitimų