Specialioji reliatyvumo teorija: Skirtumas tarp puslapio versijų

Ištrintas turinys Pridėtas turinys
Mithrandir (aptarimas | indėlis)
Mithrandir (aptarimas | indėlis)
Nėra keitimo santraukos
Eilutė 107:
Kai <math>v^2<<c^2 \,\!</math>, tai ši formulė išskleidus [[Teiloro eilutė|Teiloro eilute]] susiveda į <math>E_k =\frac{mv^2}{2}</math>.
 
:{| class="toccolours collapsible collapsed" width="60%" style="text-align:left"
=== !Įrodymai ===
|-
|
: <math>E=mc^2</math>
: <math>p=\frac{m_{0}v}{\sqrt{1-\frac{v^2}{c^2}}}</math>
eilutė 115 ⟶ 118:
: <math>E = \frac{m_0 c^2}{\sqrt{1-\frac{v^2}{c^2}}} \Rightarrow E = m_{0}c^2+\frac{m_{0}v^2}{2}+\frac{3m_{0}v^4}{8c^2}+\frac{5m_{0}v^6}{16c^4}+\dots</math>
Galime atmesti visus narius pradedant trečiuoju, nes jie labai maži. Narys ''mc''² nepriklauso nuo ''v''. Tai yra kūno rimties energija. Likęs narys <math>\frac{mv^2}{2}</math> ir yra kūno kinetinė energija. Faktas, kad esant mažiems greičiams gaunama klasikinė formulė, patvirtina ''specialiosios reliatyvumo teorijos'' teisingumą, nes tai yra bendresnė teorija už [[Klasikinė mechanika|klasikinę mechaniką]].
|}
 
== Lorenco laiko ir erdvės transformacijos ==